{"id":72061,"date":"2025-01-30T15:41:16","date_gmt":"2025-01-30T13:41:16","guid":{"rendered":"https:\/\/www.iemn.fr\/?p=72061"},"modified":"2025-02-25T11:57:52","modified_gmt":"2025-02-25T09:57:52","slug":"des-guides-photoniques-sur-puce-aussi-performants-que-les-canaux-topologiques","status":"publish","type":"post","link":"https:\/\/www.iemn.fr\/en\/newsletter\/des-guides-photoniques-sur-puce-aussi-performants-que-les-canaux-topologiques.html","title":{"rendered":"Des guides photoniques sur puce aussi performants que les canaux topologiques ?"},"content":{"rendered":"<div  class='flex_column av-zsm065-d26565e60dd9076009d6b66c3b966227 av_one_full  avia-builder-el-0  el_before_av_hr  avia-builder-el-first  first flex_column_div'     ><section  class='av_textblock_section av-m7bk6phv-8fe1cc924030f7a0a163e3c78e33e973'   itemscope=\"itemscope\" itemtype=\"https:\/\/schema.org\/BlogPosting\" itemprop=\"blogPost\" ><div class='avia_textblock'  itemprop=\"text\" ><p><a href=\"https:\/\/www.iemn.fr\/wp-content\/uploads\/2025\/01\/montage4.jpg\"><img loading=\"lazy\" decoding=\"async\" class=\"wp-image-72154 size-full aligncenter\" src=\"https:\/\/www.iemn.fr\/wp-content\/uploads\/2025\/01\/montage4.jpg\" alt=\"\" width=\"1500\" height=\"123\" srcset=\"https:\/\/www.iemn.fr\/wp-content\/uploads\/2025\/01\/montage4.jpg 1500w, https:\/\/www.iemn.fr\/wp-content\/uploads\/2025\/01\/montage4-300x25.jpg 300w, https:\/\/www.iemn.fr\/wp-content\/uploads\/2025\/01\/montage4-1030x84.jpg 1030w, https:\/\/www.iemn.fr\/wp-content\/uploads\/2025\/01\/montage4-768x63.jpg 768w, https:\/\/www.iemn.fr\/wp-content\/uploads\/2025\/01\/montage4-18x1.jpg 18w, https:\/\/www.iemn.fr\/wp-content\/uploads\/2025\/01\/montage4-705x58.jpg 705w\" sizes=\"auto, (max-width: 1500px) 100vw, 1500px\" \/><\/a><\/p>\n<\/div><\/section><\/div>\n\n<style type=\"text\/css\" data-created_by=\"avia_inline_auto\" id=\"style-css-av-t8q2al-1f6fd9a4603c87b3a9cd66e871248fff\">\n#top .hr.hr-invisible.av-t8q2al-1f6fd9a4603c87b3a9cd66e871248fff{\nheight:30px;\n}\n<\/style>\n<div  class='hr av-t8q2al-1f6fd9a4603c87b3a9cd66e871248fff hr-invisible  avia-builder-el-2  el_after_av_one_full  el_before_av_textblock'><span class='hr-inner'><span class=\"hr-inner-style\"><\/span><\/span><\/div>\n<section  class='av_textblock_section av-m6jef3f8-4b1f1086f555bb536f399d768a41c089'   itemscope=\"itemscope\" itemtype=\"https:\/\/schema.org\/BlogPosting\" itemprop=\"blogPost\" ><div class='avia_textblock'  itemprop=\"text\" ><h2 style=\"text-align: center;\"><span style=\"color: #f16728;\">Des guides photoniques sur puce aussi performants que les canaux topologiques ?<\/span><\/h2>\n<\/div><\/section>\n\n<style type=\"text\/css\" data-created_by=\"avia_inline_auto\" id=\"style-css-av-m6jek97m-829e54d364f84ac1194544dfb4ec4de2\">\n#top .hr.av-m6jek97m-829e54d364f84ac1194544dfb4ec4de2{\nmargin-top:30px;\nmargin-bottom:30px;\n}\n.hr.av-m6jek97m-829e54d364f84ac1194544dfb4ec4de2 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.av_textblock_section.av-m6jdswo0-e63a1ab9558d0f038f3210deb76b9b3d .avia_textblock{\ntext-align:justify;\n}\n<\/style>\n<section  class='av_textblock_section av-m6jdswo0-e63a1ab9558d0f038f3210deb76b9b3d'   itemscope=\"itemscope\" itemtype=\"https:\/\/schema.org\/BlogPosting\" itemprop=\"blogPost\" ><div class='avia_textblock'  itemprop=\"text\" ><blockquote>\n<p class=\"Standard\"><strong><a href=\"https:\/\/www.nature.com\/articles\/s41598-024-53082-4\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\"><span style=\"color: #ff7b00;\"><span style=\"color: #008080;\">\n<style type=\"text\/css\" data-created_by=\"avia_inline_auto\" id=\"style-css-av-mqde7m-1524bcfe1dd544a44cfe81886c34073c\">\n.av_font_icon.av-mqde7m-1524bcfe1dd544a44cfe81886c34073c{\ncolor:#ff7b00;\nborder-color:#ff7b00;\n}\n.av_font_icon.av-mqde7m-1524bcfe1dd544a44cfe81886c34073c .av-icon-char{\nfont-size:25px;\nline-height:25px;\n}\n<\/style>\n<span  class='av_font_icon av-mqde7m-1524bcfe1dd544a44cfe81886c34073c avia_animate_when_visible av-icon-style- avia-icon-pos-left avia-icon-animate'><span class='av-icon-char' aria-hidden='true' data-av_icon='\ue885' data-av_iconfont='entypo-fontello' ><\/span><\/span><\/span><\/span><\/a><\/strong><i>La topologie photonique, en proposant une mani\u00e8re particuli\u00e8re de cr\u00e9er une interface entre deux structurations p\u00e9riodiques d\u2019une m\u00eame membrane isolante, promet de guider un signal \u00e9lectromagn\u00e9tique avec des pertes minimales dans des circuits miniaturis\u00e9s complexes. Elle est ainsi un \u00e9l\u00e9ment clef du d\u00e9veloppement des t\u00e9l\u00e9communications t\u00e9rahertz ou des technologies quantiques. Nous proposons une nouvelle structuration de membrane enrichissant les formes possibles d\u2019interfaces, afin de questionner l\u2019origine topologique des performances remarquables des cristaux photoniques \u00e9labor\u00e9s suivant l\u2019approche dite de \u00ab\u00a0vall\u00e9e\u00a0\u00bb.<\/i><\/p>\n<\/blockquote>\n<p><strong><a href=\"https:\/\/www.nature.com\/articles\/s41598-024-53082-4\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\"><span style=\"color: #ff7b00;\"><span style=\"color: #008080;\">\n<style type=\"text\/css\" data-created_by=\"avia_inline_auto\" id=\"style-css-av-mqde7m-3-9ddbbfcf8e1204fc5bc3927ac48288f3\">\n.av_font_icon.av-mqde7m-3-9ddbbfcf8e1204fc5bc3927ac48288f3{\ncolor:#ff7b00;\nborder-color:#ff7b00;\n}\n.av_font_icon.av-mqde7m-3-9ddbbfcf8e1204fc5bc3927ac48288f3 .av-icon-char{\nfont-size:25px;\nline-height:25px;\n}\n<\/style>\n<span  class='av_font_icon av-mqde7m-3-9ddbbfcf8e1204fc5bc3927ac48288f3 avia_animate_when_visible av-icon-style- avia-icon-pos-left avia-icon-animate'><span class='av-icon-char' aria-hidden='true' data-av_icon='\ue889' data-av_iconfont='entypo-fontello' ><\/span><\/span><\/span><\/span><\/a><\/strong><\/p>\n<p>Les isolants topologiques photoniques sont des syst\u00e8mes imitant avec des photons les effets Hall quantiques observ\u00e9s dans leur contrepartie \u00e9lectronique en physique du solide, avec pour objectif de transporter des signaux \u00e9lectromagn\u00e9tiques via des modes d\u2019interfaces \u00ab robustes \u00bb, c\u2019est-\u00e0-dire se propageant sans r\u00e9trodiffusion malgr\u00e9 la pr\u00e9sence de d\u00e9fauts ou de virages abrupts le long de leur trajet. Cependant, le caract\u00e8re bosonique des photons impose que dans les syst\u00e8mes bidimensionnels la sym\u00e9trie par renversement du temps soit bris\u00e9e (par exemple par l\u2019application d\u2019un champ magn\u00e9tique).<\/p>\n<\/div><\/section><br \/>\n<section  class='av_textblock_section av-m6je98a0-c914cc8b53aceedf496c10fc1dab8441'   itemscope=\"itemscope\" itemtype=\"https:\/\/schema.org\/BlogPosting\" itemprop=\"blogPost\" ><div class='avia_textblock'  itemprop=\"text\" ><div id=\"attachment_72079\" style=\"width: 510px\" class=\"wp-caption aligncenter\"><a href=\"https:\/\/www.iemn.fr\/wp-content\/uploads\/2025\/01\/guides_photoniques1.jpg\"><img loading=\"lazy\" decoding=\"async\" aria-describedby=\"caption-attachment-72079\" class=\"wp-image-72079\" src=\"https:\/\/www.iemn.fr\/wp-content\/uploads\/2025\/01\/guides_photoniques1.jpg\" alt=\"\" width=\"500\" height=\"430\" srcset=\"https:\/\/www.iemn.fr\/wp-content\/uploads\/2025\/01\/guides_photoniques1.jpg 800w, https:\/\/www.iemn.fr\/wp-content\/uploads\/2025\/01\/guides_photoniques1-300x258.jpg 300w, https:\/\/www.iemn.fr\/wp-content\/uploads\/2025\/01\/guides_photoniques1-768x660.jpg 768w, https:\/\/www.iemn.fr\/wp-content\/uploads\/2025\/01\/guides_photoniques1-14x12.jpg 14w, https:\/\/www.iemn.fr\/wp-content\/uploads\/2025\/01\/guides_photoniques1-705x606.jpg 705w\" sizes=\"auto, (max-width: 500px) 100vw, 500px\" \/><\/a><p id=\"caption-attachment-72079\" class=\"wp-caption-text\">Figure 1: (a) Sch\u00e9ma montrant la g\u00e9om\u00e9trie du cristal photonique, compos\u00e9 de trois ensembles de losanges de tailles diff\u00e9rentes, regroup\u00e9s par couleurs sur la moiti\u00e9 gauche. Les losanges repr\u00e9sentent des trous d&rsquo;air dans une matrice de silicium. (b) Diagramme de bandes pour la g\u00e9om\u00e9trie en insert. (c) Distribution de la courbure de Berry dans la premi\u00e8re zone de Brillouin, le long de la bande de plus basse fr\u00e9quence. (d) Interface construite entre un r\u00e9seau original A et un r\u00e9seau image B.<\/p><\/div>\n<\/div><\/section><br \/>\n\n<style type=\"text\/css\" data-created_by=\"avia_inline_auto\" id=\"style-css-av-m6jenubk-2d51498c88dc44c60061ccabb10b1621\">\n#top .av_textblock_section.av-m6jenubk-2d51498c88dc44c60061ccabb10b1621 .avia_textblock{\ntext-align:justify;\n}\n<\/style>\n<section  class='av_textblock_section av-m6jenubk-2d51498c88dc44c60061ccabb10b1621'   itemscope=\"itemscope\" itemtype=\"https:\/\/schema.org\/BlogPosting\" itemprop=\"blogPost\" ><div class='avia_textblock'  itemprop=\"text\" ><p><strong><a href=\"https:\/\/www.nature.com\/articles\/s41598-024-53082-4\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\"><span style=\"color: #ff7b00;\"><span style=\"color: #008080;\">\n<style type=\"text\/css\" data-created_by=\"avia_inline_auto\" id=\"style-css-av-mqde7m-2-70a66f18ecee0847b59470b90592f8ca\">\n.av_font_icon.av-mqde7m-2-70a66f18ecee0847b59470b90592f8ca{\ncolor:#ff7b00;\nborder-color:#ff7b00;\n}\n.av_font_icon.av-mqde7m-2-70a66f18ecee0847b59470b90592f8ca .av-icon-char{\nfont-size:25px;\nline-height:25px;\n}\n<\/style>\n<span  class='av_font_icon av-mqde7m-2-70a66f18ecee0847b59470b90592f8ca avia_animate_when_visible av-icon-style- avia-icon-pos-left avia-icon-animate'><span class='av-icon-char' aria-hidden='true' data-av_icon='\ue889' data-av_iconfont='entypo-fontello' ><\/span><\/span><\/span><\/span><\/a><\/strong><strong>Il existe une autre approche dans certains cristaux photoniques dits \u00ab\u00a0de vall\u00e9e\u00a0\u00bb. Ces mat\u00e9riaux exploitent une propri\u00e9t\u00e9 g\u00e9om\u00e9trique de l\u2019onde \u00e9lectromagn\u00e9tique, appel\u00e9e courbure de Berry, que l\u2019on peut repr\u00e9senter sur une carte dans l\u2019espace \u00e0 deux dimensions des directions de propagation des ondes (espace r\u00e9ciproque).\u00a0<\/strong><\/p>\n<p>Pour mieux comprendre, imaginons une fourmi cherchant \u00e0 avancer \u00ab\u00a0le plus droit possible\u00a0\u00bb sur une surface bossel\u00e9e\u00a0: elle va \u00eatre d\u00e9vi\u00e9e en passant sur le flan d&rsquo;une bosse, qui pr\u00e9sente une courbure non-nulle \u00e0 la diff\u00e9rence d&rsquo;une surface plate. De mani\u00e8re analogue, la courbure de Berry est \u00e0 l&rsquo;origine d&rsquo;une rotation (phase) de l&rsquo;\u00e9tat d&rsquo;un photon se d\u00e9pla\u00e7ant dans une direction donn\u00e9e.<br \/>\nPar construction, les cristaux photoniques de vall\u00e9e ne sont pas sym\u00e9triques par rapport \u00e0 une sym\u00e9trie centrale, ce qui leur conf\u00e8re une courbure de Berry non nulle, concentr\u00e9e autour de certaines directions de propagation (not\u00e9es K et K\u2019 dans l\u2019espace r\u00e9ciproque). Lorsqu\u2019on place c\u00f4te \u00e0 c\u00f4te deux cristaux formant une image miroir l\u2019un de l\u2019autre le long de ces directions, cette courbure change de signe \u00e0 l\u2019interface, ce qui cr\u00e9e une transition topologique. C\u2019est cette transition qui est souvent propos\u00e9e pour expliquer pourquoi la lumi\u00e8re peut se propager de mani\u00e8re robuste le long de l\u2019interface. Cependant, plusieurs travaux r\u00e9cents questionnent cette interpr\u00e9tation [1].<br \/>\nNotre travail introduit un motif original de cristal photonique [2], consistant en trois sous-ensembles de losanges dont la taille est modifi\u00e9e ind\u00e9pendamment, voir Figure 1(a). Pour des param\u00e8tres bien choisis, le syst\u00e8me pr\u00e9sente une bande interdite entre les premi\u00e8re et deuxi\u00e8me bandes, Figure 1(b). Dans l\u2019espace r\u00e9ciproque, la courbure de Berry est concentr\u00e9e autour des directions de propagation K et K\u2019, avec des signes oppos\u00e9s, figure 1(c). L\u2019originalit\u00e9 de notre structure provient du fait que le nombre d\u2019interfaces possibles est plus important que dans les syst\u00e8mes usuels comportant deux trous dissym\u00e9triques uniquement. Au lieu de seulement deux interfaces pr\u00e9sentant une sym\u00e9trie miroir et avec transition topologique dans ce dernier cas, nous obtenons 18 interfaces, similaires \u00e0 celles indiqu\u00e9es sur la figure 1(d), certaines avec transition topologique et d\u2019autres sans.<\/p>\n<\/div><\/section><\/p><\/div>\n<div  class='flex_column av-pkjtzx-ae0e0864cfa130247f8f40aa1ae8dbfb av_one_half  avia-builder-el-12  el_after_av_one_half  avia-builder-el-last  flex_column_div'     ><section  class='av_textblock_section av-m6je9ub6-2b241e8a69fef25c12221b3f2c441c5c'   itemscope=\"itemscope\" itemtype=\"https:\/\/schema.org\/BlogPosting\" itemprop=\"blogPost\" ><div class='avia_textblock'  itemprop=\"text\" ><div id=\"attachment_72080\" style=\"width: 510px\" class=\"wp-caption aligncenter\"><a href=\"https:\/\/www.iemn.fr\/wp-content\/uploads\/2025\/01\/guides_photoniques2.jpg\"><img loading=\"lazy\" decoding=\"async\" aria-describedby=\"caption-attachment-72080\" class=\"wp-image-72080\" src=\"https:\/\/www.iemn.fr\/wp-content\/uploads\/2025\/01\/guides_photoniques2.jpg\" alt=\"\" width=\"500\" height=\"412\" srcset=\"https:\/\/www.iemn.fr\/wp-content\/uploads\/2025\/01\/guides_photoniques2.jpg 800w, https:\/\/www.iemn.fr\/wp-content\/uploads\/2025\/01\/guides_photoniques2-300x247.jpg 300w, https:\/\/www.iemn.fr\/wp-content\/uploads\/2025\/01\/guides_photoniques2-768x633.jpg 768w, https:\/\/www.iemn.fr\/wp-content\/uploads\/2025\/01\/guides_photoniques2-15x12.jpg 15w, https:\/\/www.iemn.fr\/wp-content\/uploads\/2025\/01\/guides_photoniques2-705x581.jpg 705w\" sizes=\"auto, (max-width: 500px) 100vw, 500px\" \/><\/a><p id=\"caption-attachment-72080\" class=\"wp-caption-text\">Figure 2: Courbes de transmissions et distributions de l&rsquo;amplitude du champ magn\u00e9tique dans des circuits correspondant \u00e0 une cavit\u00e9 triangulaire coupl\u00e9e \u00e0 un guide droit (a-e), ou \u00e0 un trajet de forme arbitraire (f-h). L\u2019\u00e9toile verte sur les figures (a) et (f) indique la position de la source, et les fl\u00e8ches en pointill\u00e9s indiquent les directions de propagation sans r\u00e9trodiffusion. Les figures (b,c,g) (resp. d,e,h) correspondent \u00e0 l&rsquo;interface avec (resp. sans) transition topologique. Le d\u00e9tail de la forme de l&rsquo;interface est montr\u00e9 en insert des courbes de transmission. Les cartes (c) et (d) sont trac\u00e9es pour les fr\u00e9quences indiqu\u00e9es par des fl\u00e8ches.<\/p><\/div>\n<\/div><\/section><br \/>\n\n<style type=\"text\/css\" data-created_by=\"avia_inline_auto\" id=\"style-css-av-qo30kd-fe4be08d43b5cba800e857057ce3aa0c\">\n#top .hr.hr-invisible.av-qo30kd-fe4be08d43b5cba800e857057ce3aa0c{\nheight:50px;\n}\n<\/style>\n<div  class='hr av-qo30kd-fe4be08d43b5cba800e857057ce3aa0c hr-invisible  avia-builder-el-14  el_after_av_textblock  el_before_av_textblock'><span class='hr-inner'><span class=\"hr-inner-style\"><\/span><\/span><\/div><br \/>\n\n<style type=\"text\/css\" data-created_by=\"avia_inline_auto\" id=\"style-css-av-m6jdvgw4-4e10fbe8871ac32cc0c4a990921f9217\">\n#top .av_textblock_section.av-m6jdvgw4-4e10fbe8871ac32cc0c4a990921f9217 .avia_textblock{\ntext-align:justify;\n}\n<\/style>\n<section  class='av_textblock_section av-m6jdvgw4-4e10fbe8871ac32cc0c4a990921f9217'   itemscope=\"itemscope\" itemtype=\"https:\/\/schema.org\/BlogPosting\" itemprop=\"blogPost\" ><div class='avia_textblock'  itemprop=\"text\" ><p><strong><a href=\"https:\/\/www.nature.com\/articles\/s41598-024-53082-4\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\"><span style=\"color: #ff7b00;\"><span style=\"color: #008080;\">\n<style type=\"text\/css\" data-created_by=\"avia_inline_auto\" id=\"style-css-av-mqde7m-1-177deddf30d7b619640ee9e37f2947fc\">\n.av_font_icon.av-mqde7m-1-177deddf30d7b619640ee9e37f2947fc{\ncolor:#ff7b00;\nborder-color:#ff7b00;\n}\n.av_font_icon.av-mqde7m-1-177deddf30d7b619640ee9e37f2947fc .av-icon-char{\nfont-size:25px;\nline-height:25px;\n}\n<\/style>\n<span  class='av_font_icon av-mqde7m-1-177deddf30d7b619640ee9e37f2947fc avia_animate_when_visible av-icon-style- avia-icon-pos-left avia-icon-animate'><span class='av-icon-char' aria-hidden='true' data-av_icon='\ue889' data-av_iconfont='entypo-fontello' ><\/span><\/span><\/span><\/span><\/a><\/strong><\/p>\n<div>\n<p class=\"Textbody\">Nous avons compar\u00e9 la propagation des modes d&rsquo;interface le long de circuits de complexit\u00e9 croissante (Figure 2). Dans la situation servant traditionnellement de test pour la protection topologique, Figure 2(a), le circuit ne comporte que des virages \u00e0 120\u00b0, ici avec une cavit\u00e9 triangulaire, le long desquels le mode ne se propage que suivant les directions K ou K\u2019, sans passer de l\u2019une \u00e0 l\u2019autre (fl\u00e8ches en pointill\u00e9s sur la figure 2(a)). En particulier, la r\u00e9flexion n\u2019est pas possible et la transmission \u00e0 travers le circuit est plate, la forme du champ est r\u00e9guli\u00e8re, que ce soit pour une interface avec, (b,c), ou sans, (d,e), transition topologique. Ce dernier cas est \u00e9tonnant, et est attribu\u00e9 \u00e0 la chiralit\u00e9 de l\u2019interface. En revanche, des simulations r\u00e9alis\u00e9es sur des circuits de forme arbitraire, figure 2(f), montrent que la transition topologique assure une bien meilleure transmission par rapport \u00e0 une interface triviale, les r\u00e9flexions distribu\u00e9es le long du trajet \u00e9tant bien moindres dans le premier cas. Notre \u00e9tude, tout en mettant en \u00e9vidence la possibilit\u00e9 de transmettre avec une quasi-absence de r\u00e9trodiffusion un signal le long d\u2019une interface non-topologique, \u00e9tablit cependant une hi\u00e9rarchie entre les interfaces topologiques et triviales pour des circuits de forme arbitraire, dans lesquels les premi\u00e8res se montrent plus performantes.<\/p>\n<\/div>\n<div>\n<p class=\"Textbody\"><strong><span style=\"color: #f16728;\">Cette \u00e9tude est le r\u00e9sultat d\u2019une collaboration entam\u00e9e en 2019 entre les groupes de Physique (G. L\u00e9v\u00eaque et Y. Pennec), Photonique THz (G. Ducournau), NAM6 (M. Faucher) de l\u2019IEMN et le laboratoire PhLAM (A. Amo et P. Szriftgiser). Une premi\u00e8re publication a port\u00e9 sur l\u2019\u00e9valuation de la protection topologique dans des cristaux photoniques de vall\u00e9e par des m\u00e9thodes semi-analytiques et num\u00e9riques [3], puis une deuxi\u00e8me a permis de d\u00e9montrer l\u2019applicabilit\u00e9 de la topologie de vall\u00e9e \u00e0 la conception de dispositifs de t\u00e9l\u00e9communication t\u00e9rahertz, notamment pour les r\u00e9seaux 5G et 6G [4].<\/span><\/strong><\/p>\n<\/div>\n<\/div><\/section><br \/>\n\n<style type=\"text\/css\" data-created_by=\"avia_inline_auto\" id=\"style-css-av-m6kg6dp4-cdb16a1ca5241aeac82523099100c8d2\">\n#top .hr.av-m6kg6dp4-cdb16a1ca5241aeac82523099100c8d2{\nmargin-top:30px;\nmargin-bottom:30px;\n}\n.hr.av-m6kg6dp4-cdb16a1ca5241aeac82523099100c8d2 .hr-inner{\nwidth:50px;\nmax-width:45%;\n}\n<\/style>\n<div  class='hr av-m6kg6dp4-cdb16a1ca5241aeac82523099100c8d2 hr-custom  avia-builder-el-17  el_after_av_textblock  el_before_av_textblock  hr-center hr-icon-yes'><span class='hr-inner inner-border-av-border-thin'><span class=\"hr-inner-style\"><\/span><\/span><span class='av-seperator-icon' aria-hidden='true' data-av_icon='\ue84e' data-av_iconfont='entypo-fontello'><\/span><span class='hr-inner inner-border-av-border-thin'><span class=\"hr-inner-style\"><\/span><\/span><\/div><br \/>\n\n<style type=\"text\/css\" data-created_by=\"avia_inline_auto\" id=\"style-css-av-m6kg42zo-457e19a1b4d7d7d31dc338d29c09f353\">\n#top .av_textblock_section.av-m6kg42zo-457e19a1b4d7d7d31dc338d29c09f353 .avia_textblock{\ntext-align:justify;\n}\n<\/style>\n<section  class='av_textblock_section av-m6kg42zo-457e19a1b4d7d7d31dc338d29c09f353'   itemscope=\"itemscope\" itemtype=\"https:\/\/schema.org\/BlogPosting\" itemprop=\"blogPost\" ><div class='avia_textblock'  itemprop=\"text\" ><p><em>1] Impact of Transforming Interface Geometry on Edge States in Valley Photonic Crystals, D. Yu, S. Arora, L. Kuipers, Phys. Rev. Lett. 132, 116901 (2024) ; Canonical scattering problem in topological metamaterials: Valley-Hall modes through a bend, T. Torres, C. Bellis, R. Cottereau, A. Coutant, Proc. R. Soc. A 480, 20230905 (2024).<\/em><\/p>\n<p><em>[2] Relation between interface symmetry and propagation robustness along domain walls based on valley topological photonic crystals, G. L\u00e9v\u00eaque, P. Szriftgiser, A. Amo, Y. Pennec, APL Photonics 9, 126107 (2024). <a href=\"https:\/\/hal.science\/hal-04850762v1\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">https:\/\/hal.science\/hal-04850762v1<\/a><\/em><\/p>\n<p><em>[3] Scattering matrix approach for a quantitative evaluation of the topological protection in valley photonic crystals, G. L\u00e9v\u00eaque, Y. Pennec, P. Szriftgiser, A. Amo, and A. Mart\u00ednez, Phys. Rev. A 108, 043505 (2023). <a href=\"https:\/\/hal.science\/hal-04274279v1\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">https:\/\/hal.science\/hal-04274279v1<\/a><\/em><\/p>\n<p><em>[4] Engineering the breaking of topological protection in valley photonic crystals enables to design chip level functions for THz 6G communications and beyond, A. S. Mohammed, G. L\u00e9v\u00eaque, E. Lebouvier, Y. Pennec, M. Faucher, A. Amo, P. Szriftgiser, and G. Ducournau, J. Lightwave Technol. 42(23), 8323\u20138335 (2024).\u00a0 <a href=\"https:\/\/hal.science\/hal-04664538v1\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">https:\/\/hal.science\/hal-04664538v1<\/a><\/em><\/p>\n<div  class='avia-button-wrap av-rpqvoq-541f5de2fe706c01b67e0748dd16b3c5-wrap avia-button-left  avia-builder-el-19  avia-builder-el-no-sibling'><a href='mailto:gaetan.leveque@univ-lille.fr'  class='avia-button av-rpqvoq-541f5de2fe706c01b67e0748dd16b3c5 av-link-btn avia-icon_select-yes-left-icon avia-size-light avia-position-left avia-color-silver'   aria-label=\"Ga\u00ebtan Lev\u00eaque\"><span class='avia_button_icon avia_button_icon_left' aria-hidden='true' data-av_icon='\ue805' data-av_iconfont='entypo-fontello'><\/span><span class='avia_iconbox_title' >Ga\u00ebtan Lev\u00eaque<\/span><\/a><\/div>\n<\/div><\/section><\/p><\/div>","protected":false},"excerpt":{"rendered":"","protected":false},"author":2,"featured_media":0,"comment_status":"closed","ping_status":"closed","sticky":false,"template":"","format":"standard","meta":{"footnotes":""},"categories":[297],"tags":[],"class_list":["post-72061","post","type-post","status-publish","format-standard","hentry","category-newsletter"],"_links":{"self":[{"href":"https:\/\/www.iemn.fr\/en\/wp-json\/wp\/v2\/posts\/72061","targetHints":{"allow":["GET"]}}],"collection":[{"href":"https:\/\/www.iemn.fr\/en\/wp-json\/wp\/v2\/posts"}],"about":[{"href":"https:\/\/www.iemn.fr\/en\/wp-json\/wp\/v2\/types\/post"}],"author":[{"embeddable":true,"href":"https:\/\/www.iemn.fr\/en\/wp-json\/wp\/v2\/users\/2"}],"replies":[{"embeddable":true,"href":"https:\/\/www.iemn.fr\/en\/wp-json\/wp\/v2\/comments?post=72061"}],"version-history":[{"count":1,"href":"https:\/\/www.iemn.fr\/en\/wp-json\/wp\/v2\/posts\/72061\/revisions"}],"predecessor-version":[{"id":76465,"href":"https:\/\/www.iemn.fr\/en\/wp-json\/wp\/v2\/posts\/72061\/revisions\/76465"}],"wp:attachment":[{"href":"https:\/\/www.iemn.fr\/en\/wp-json\/wp\/v2\/media?parent=72061"}],"wp:term":[{"taxonomy":"category","embeddable":true,"href":"https:\/\/www.iemn.fr\/en\/wp-json\/wp\/v2\/categories?post=72061"},{"taxonomy":"post_tag","embeddable":true,"href":"https:\/\/www.iemn.fr\/en\/wp-json\/wp\/v2\/tags?post=72061"}],"curies":[{"name":"wp","href":"https:\/\/api.w.org\/{rel}","templated":true}]}}